<<
>>

Выводы к главе II

На примере границы раздела двух прозрачных диэлектриков в постоян­ном внешнем электрическом (магнитном) поле показано, что условие макси­мального усиления интенсивности эванесцентных ЭМ волн TM- (ТЕ-) типа однозначно определяет собой закон дисперсии соответствующей ОПВ, для ко­торой мгновенный поток энергии через границу раздела сред в любой момент времени равен нулю.

В качестве примера в бездиссипативном приближении изучено влияние как постоянного внешнего электрического поля E0, так и по­стоянного внешнего магнитного поля H0на свойства однопарциальных эва-

76

несцентных (неоднородных) волн TM- или ТЕ-типа, распространяющихся вдоль внешней поверхности центросимметричного скомпенсированного ЛО АФМ с нормалью к границе раздела q. Показано, что:

1) если извне на поверхность АФМ падает объемная волна TM- или ТЕ- типа, то под влиянием q Il E0или a Il H0максимум интенсивности возбуждаемой в магнетике соответствующей однопарциальной эванесцентной волны реали­зуется для тех сочетаний частоты и угла падения, при которых в АФМ вдоль его поверхности распространяется поверхностная волна TM- или ТЕ-типа для которой мгновенный поток энергии через поверхность ЛО АФМ в любой мо­мент времени равен нулю (что позволяет назвать ее особой поверхностной волной). Дисперсионное соотношение ОПВ ТМ-типа отвечает спектру поверх­ностного магнитного ТМ-поляритона на границе раздела “ЛО АФМ - идеальный электрический проводник”, тогда как спектр ОПВ ТЕ-типа - спек­тру поверхностного магнитного ТЕ-поляритона на границе “ЛО АФМ - идеальный магнитный проводник”;

2) если для рассматриваемой уединенной границы раздела «немагнетик- ЛО АФМ» одновременно q∣∣E0и H0|| а, то как условия формирования, так и дисперсионные свойства ОПВ и TM- и ТЕ-типа существенно модифицируются как по отношению к случаю q || E0 ^H01 = о), так и к случаю H0|| a (∣E01 = о);

3) если у падающей извне на поверхность прозрачного диэлектрика плоская монохроматическая объемная ЭМ волна TM- или ТЕ-типа, частота и угол на­клона которой в условиях ПВО одновременно удовлетворяют спектру ОПВ со­ответствующей поляризации для заданной МОК, то плоская волна ТМ-типа от­ражается от поверхности такого БА диэлектрика как от идеального электриче­ского проводника, а плоская волна ТЕ-типа - как от идеального магнитного проводника.

77

<< | >>
Источник: ТАРАСЕНКО АРТЕМ СЕРГЕЕВИЧ. ПОВЕРХНОСТНАЯ СПИН-ВОЛНОВАЯ ЭЛЕКТРОДИНАМИКА АНТИФЕРРОМАГНИТНЫХ СРЕД C ЦЕНТРОМ АНТИСИММЕТРИИ. ДИССЕРТАЦИЯ на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук. Донецк - 2019. 2019

Еще по теме Выводы к главе II:

  1. Выводы по главе 2
  2. Выводы к главе I
  3. Выводы по главе 5
  4. 3.5 Выводы по главе 3
  5. Выводы по главе 1
  6. Выводы по главе 4
  7. Основные результаты и выводы
  8. Выводы
  9. Основные результаты и выводы
  10. Выводы
  11. Выводы
  12. Выводы
  13. Выводы
  14. Выводы
  15. Выводы