Свойства эванесцентных волн в электрически и магнитополяризован­ном диэлектрике. Некомпенсированный АФМ

Из результатов [71] следует, что если направление E₀ортогонально рав­новесному вектору ферромагнетизма, то антиферромагнетик по своим электро­динамическим свойствам становится подобен киральной омега-среде [66].

В связи с этим, целью в данном раздел изложены результаты анализа влияния постоянного внешнего электрического поля на условия формирования и интен­сивность эванесцентных волн TM- и ТЕ-типа вблизи границы раздела немаг­нитной (1.1.1) и нескомпенсированной АФМ сред . По-прежнему будем рассма- тирвать двухподрешеточную модель одноосного АФМ с центром симметрии (П. 1.1.), но теперь будем полагать, что в (П. 1.1) b0, что отвечает легко­плоскостной слабоферромагнитной фазе:

Расчет показывает, что и в данном случае включение постоянного внешнего электрического поля как коллинеарно к легкой магнитной оси (E₀∣∣OY), так и ортогонально ей (например, E₀|| OZ), не изменяют указанного выше основного состояния (2.3.1). Материальные соотношения для рассматриваемой модели ЦС АФМ при E_o∣ IOY в линейном по амплитуде малых колебаний приближении, могут быть представлены в виде (П. 1.16-18). Следует подчеркнуть, что аанло- гичная структура уравнений связи отвечает также и ЦАС АФМ (П.

64

няющихся электромагнитных волн к лежит в плоскости YZ, то для обоих при­веденных выше вариантов ориентации вектора E₀в исследуемом неограничен­ном нескомпенсированном АФМ возможно независимое распространение нор­мальных магнитных поляритонов ТЕ- и ТМ-типа .

Также как и в предыдущем подразделе будем считать, что рассматривае­мый полу ограниченный АФМ занимает нижнее полупространство, а на границе раздела магнитной и оптически изотропной немагнитной сред выполнена стан­дартная система граничных ЭМ условий (1.1.9). В этом случае расчет показы­вает, что при k ∈YZдля описания в условиях рефракции волны TM- или ТЕ- типа, падающей извне на поверхность рассматриваемого нескомпенсированно- го АФМ с основным состоянием (2.3.1), соотношения для амплитудных коэф­фициентов отражения R_aи прохождения T _aволны TM- или ТЕ-типа струк­турно по-прежнему совпадают с (1.1.11) и (1.1.13), соответственно. Однако те­перь выражения для поверхностных импедансов, в зависимости от поляриза­ции (α = p,s)возбуждаемой в магнетике эванесцентной волны и ориентации нормали q к границе магнитной и немагнитной сред, принимают вид (k ∈ TZ): при q ∣∣OY

внешней, по отношению к рассматриваемому АФМ, немагнитной среды с ди­электрической проницаемостьюостаются в силе приведенные выше соотно­шения поверхностных импедансо]для ЭМ волны s- и р- поляризации

(см. (1.1.11)). Чтобы определить, к каким дополнительным (по отношению к гиротропии) эффектам в условиях формирования и распространения эванес­центных волн TM- или ТЕ-типа приводит включение постоянного внешнего электрического поля в обсуждаемой слабо ферромагнитной фазе (2.3.1) Ц,С АФМ , рассмотрим вначале случай ∣E₀∣ =0.

Как показывает расчет, приз материальных соотношениях

(∏.1.16)-(∏.1.17) одновременно?0, т.е. в системе отсутствует

как линейный МЭтак и псевдокиральныйэффект. По-

прежнему будем считать заданными внешними параметрами частоту и угол па­дения (поперечный волновой вектор k₁) объемной волны с поляризацией a (a = p,s),падающей извне на поверхность АФМ с q ∣∣OY или q ∣∣OZ. В этом случае на плоскости ω-hобласти эванесцентных волн TM- или ТЕ-типа с к є FZдля заданной геометрии распространения определяются из (2.3.2) -(2.3.5)

66

. При заданных поляризации волны а и ориентации нормали q к границе раздела сред